本复习笔记只是总结（也不算。），粗略过一下

　　经典分析方法：物理模型-数学表达-分析求解

　　两大方程：能量守恒，傅里叶定律

　　1.

　　温度场：稳态温度场（对时间偏导数为零）； 非稳态温度场

　　对于连续介质，等温线要么形成一条封闭的曲线，要么终止于物体表面。

　　2.

　　傅里叶定律

　　热流密度也是矢量。

　　热流密度方向与等温线正交。

　　各向异性的傅里叶导热定律。

　　热扰动以无限大的速度传播的修正：

　　深冷

　　热负荷急剧变化

　　1.

　　导热系数（是物性参数）

　　导热系数的测定：有实验（）

　　导热的微观机理：

　　气体：分子的不规则热运动

　　固体：自由电子热运动或晶格振动

　　液体：

　　导热系数的影响因素：物质种类，温度、压力

　　2.

　　导热微分方程（由能量守恒与傅里叶定律推导出）

　　假设条件: 各向同性的连续介质

　　具有内热源

　　热导率、比热容、密度均已知

　　导入热量：

　　其他方向同理。导出热量：

　　其他方向同理。

　　注： 用泰勒级数展开

　　单位时间内能增量：

　　微元体内热源的生成热为：

　　*后得到：

　　a 称为热扩散率。反映了导热过程中材料的导热能力（ l ）与沿途物质储热能力（ r c ）之间的关系.

　　推导：泰勒级数展开，热流密度为连续函数

　　3.

　　定解条件：

　　几何、物理、初始、边界

　　非稳态；初始条件

　　边界条件：

　　定壁温：

　　tw = f(x, y,z,τ)

　　定热流

　　qw = f(x, y,z,τ)

　　对流边界：转化为**类与第二类边界条件

　　以上都是线性边界条件

　　什么是非线性边界条件？

　　导热过程的完整描述：导热微分方程，定解条件

　　1.

　　通过平壁的导热

　　简化依据：平壁的长度和宽度都远大于其厚度，因而平板两侧保持均匀边界条件的稳态导热

　　导热微分方程的简化，边界条件确定

　　N层平壁：温差， 热阻

　　考虑导热系数的线性变化：

　　直接由公式 λ=λ0(1+bt)比较高温区与低温区的导热系数。

　　接触热阻：

　　高热流密度不能略

　　影响因素：

　　粗糙度、硬度、压力

　　2.

　　通过圆筒壁的导热·

　　导热微分方程（柱坐标）：

　　条件：圆筒长度比半径大得多简化后：

　　边界条件：

　　热量表达式：

　　实际温度分布：

　　由内向外：传热面积增大，传热量不变。温度变化变缓。

　　3. 通过球壁的导热

　　热阻表达式：

　　1. 具有内热源的平壁

　　微分方程：

　　边界条件：

　　得温度分布：

　　2. 有内热源的圆柱体

　　微分方程：

　　温度分布：

　　肋片强化传热的原因：

　　1. 增加对流换热面积

　　2. 破环对流边界层

　　肋片导热的推导：

　　1. 假定条件：

　　（1）. 宽度方向很长，取单位宽度l = 1

　　( 2 ). , h都为常数

　　（3）. 导热热阻<< 1 / h，保证肋片温度只沿高度变化

　　2. 推导过程：

　　由能量守恒：

　　-截面面积

　　-截面周长

　　联立得：

　　定义：

　　得微分方程：

　　通解为：

　　由边界条件：

　　得温度分布：

　　= H 时：

　　肋效率：

　　等截面直肋肋效率：

　　影响肋效率的因素：

　　1. 导热系数, 越大，肋效率越高

　　2. 肋高H，H越大，肋效率越低

　　3. 肋片厚度，越大

　　4. 表面传热系数h, h越大，肋效率越小

　　注意：

　　1. 肋端绝热，不是绝热可以采用等效肋高

　　2. Bi<0.05时， 误差小于1%，若是短直肋，采用数值计算的方法